En un laboratorio de física los experimentadores lograron obtener dos esferas cargadas de manera opuesta es decir una negativa y la otra positiva como se muestra en la imagen si la partícula 1 esta fija al suelo es decir no se mueve cual fecha representaría la fuerza eléctrica que hace esta sobre la partícula 2
Respuestas a la pregunta
Respuesta:
esta" (y cualquier palabra posterior) fue ignorada debido a que hemos restringido las consultas hasta 32 palabras.Cuando se comienza el estudio del electromagnetismo, siempre se menciona la ley de Coulomb de atracción o repulsión entre cargas puntuales q1 y q2
Donde d es la separación entre las cargas puntuales.
En realidad las cargas no son puntuales sino esferas conductoras de radio R. Ahora bien, cuando dos esferas conductoras de la misma carga y radio están cercanas, se produce una redistribución de las cargas debido a la influencia mutua electrostática, las esferas se polarizan y las cargas del mismo signo tienden a alejarse lo máximo posible, la fuerza de repulsión entre las esferas será menor que la correspondiente a dos cargas puntuales iguales y del mismo signo. Si las esferas conductoras tienen carga de signos opuestos, las cargas tienden a acercarse, dando lugar a una fuerza de atracción mayor que la correspondiente a dos cargas iguales y de signo contrario.
En esta página, vamos a medir la fuerza de repulsión F entre dos esferas conductoras del mismo radio R con la misma carga Q, y del mismo signo. Vamos a comprobar que la fuerza difiere de
cuando las esferas están próximas.
Método de las imágenes
En páginas anteriores, hemos estudiado ejemplos de aplicación del método de las imágenes. En este página, aplicaremos dicho método a dos esferas del mismo radio R y de la misma carga Q, separadas entre sus centros una distancia d>2R. Situaremos el origen en el centro de la primera esfera.
La simetría del problema nos permite reemplazar las esferas cargadas por dos sucesiones idénticas de cargas puntuales q0, q1…qn… situadas en la línea que une los centros en las posiciones x0, x1…xn … y d-x0, d-x1…d-xn …, respectivamente. Nos fijaremos exclusivamente en la primera esfera cuyo centro está en el origen.
1.-Colocamos una carga q0 en el centro de la primera esfera, en el origen x0=0. La superficie de la primera esfera de radio R es equipotencial. Colocamos una carga idéntica q0 en el centro de la segunda esfera. La superficie de la primera esfera deja de ser equipotencial.